Ideální plyn - Historie editací

Sysop: Nahrazení textu „“ textem „\)“

2022-08-14T14:52:10Z

Nahrazení textu „</math>“ textem „\)</big>“

← Starší verze		Verze z 14. 8. 2022, 14:52
Řádka 13:		Řádka 13:

	Ideální plyn se používá ke zjednodušenému zkoumání vlastností a chování plynů při [[mechanika\|mechanických]] a [[Termodynamický děj\|termodynamických dějích]]. Pro termodynamické děje v plynech platí [[stavová rovnice ideálního plynu]]:		Ideální plyn se používá ke zjednodušenému zkoumání vlastností a chování plynů při [[mechanika\|mechanických]] a [[Termodynamický děj\|termodynamických dějích]]. Pro termodynamické děje v plynech platí [[stavová rovnice ideálního plynu]]:
-	:<big>\(pV = NkT\,,</~~math~~>	+	:<big>$pV = NkT\,,$</big>
-	kde <big>\(p</~~math~~> je [[tlak]] plynu, <big>\(V</~~math~~> je [[objem]], <big>\(N</~~math~~> celkový počet [[částice\|částic]] plynu, <big>\(T</~~math~~> [[termodynamická teplota]] a <big>\(k</~~math~~> [[Boltzmannova konstanta]].	+	kde <big>$p$</big> je [[tlak]] plynu, <big>$V$</big> je [[objem]], <big>$N$</big> celkový počet [[částice\|částic]] plynu, <big>$T$</big> [[termodynamická teplota]] a <big>$k$</big> [[Boltzmannova konstanta]].

	Průměrná [[kinetická energie]] jedné částice ideálního plynu je přímo úměrná teplotě:		Průměrná [[kinetická energie]] jedné částice ideálního plynu je přímo úměrná teplotě:
-	:<big>\(E_0 = {3\over2}kT\,.</~~math~~>	+	:<big>$E_0 = {3\over2}kT\,.$</big>
	Tuto energii lze vyjádřit rovněž pomocí [[střední kvadratická rychlost\|střední kvadratické rychlosti]] částic:		Tuto energii lze vyjádřit rovněž pomocí [[střední kvadratická rychlost\|střední kvadratické rychlosti]] částic:
-	:<big>\(E_0 = {1\over2}m_0 v_k^2\,,</~~math~~>	+	:<big>$E_0 = {1\over2}m_0 v_k^2\,,$</big>
-	kde <big>\(m_0</~~math~~> je hmotnost jedné částice.	+	kde <big>$m_0$</big> je hmotnost jedné částice.

	Tlak ideálního plynu lze vyjádřit pomocí základní rovnice:		Tlak ideálního plynu lze vyjádřit pomocí základní rovnice:
-	:<big>\(p = {1\over3}{N\over V}m_0 v_k^2 = {1\over3} \varrho v_k^2\,,</~~math~~>	+	:<big>$p = {1\over3}{N\over V}m_0 v_k^2 = {1\over3} \varrho v_k^2\,,$</big>
-	kde <big>\(V</~~math~~> je objem nádoby a <big>\(\varrho</~~math~~> je [[hustota]] plynu.	+	kde <big>$V$</big> je objem nádoby a <big>$\varrho$</big> je [[hustota]] plynu.

	Z uvedených vztahů lze určit celkovou [[vnitřní energie\|vnitřní energii]] ideálního plynu, která odpovídá úhrnné kinetické energii částic:		Z uvedených vztahů lze určit celkovou [[vnitřní energie\|vnitřní energii]] ideálního plynu, která odpovídá úhrnné kinetické energii částic:
-	:<big>\(U = N E_0 = {3\over 2} pV\,,</~~math~~>	+	:<big>$U = N E_0 = {3\over 2} pV\,,$</big>

	==Související články==		==Související články==

Sysop: Nahrazení textu „ $“ textem „$ \(“

2022-08-14T14:48:51Z

Nahrazení textu „<math>“ textem „<big>\(“

← Starší verze		Verze z 14. 8. 2022, 14:48
Řádka 13:		Řádka 13:

	Ideální plyn se používá ke zjednodušenému zkoumání vlastností a chování plynů při [[mechanika\|mechanických]] a [[Termodynamický děj\|termodynamických dějích]]. Pro termodynamické děje v plynech platí [[stavová rovnice ideálního plynu]]:		Ideální plyn se používá ke zjednodušenému zkoumání vlastností a chování plynů při [[mechanika\|mechanických]] a [[Termodynamický děj\|termodynamických dějích]]. Pro termodynamické děje v plynech platí [[stavová rovnice ideálního plynu]]:
-	:<~~math~~>pV = NkT\,,</math>	+	:<big>\(pV = NkT\,,</math>
-	kde <~~math~~>p</math> je [[tlak]] plynu, <~~math~~>V</math> je [[objem]], <~~math~~>N</math> celkový počet [[částice\|částic]] plynu, <~~math~~>T</math> [[termodynamická teplota]] a <~~math~~>k</math> [[Boltzmannova konstanta]].	+	kde <big>\(p</math> je [[tlak]] plynu, <big>\(V</math> je [[objem]], <big>\(N</math> celkový počet [[částice\|částic]] plynu, <big>\(T</math> [[termodynamická teplota]] a <big>\(k</math> [[Boltzmannova konstanta]].

	Průměrná [[kinetická energie]] jedné částice ideálního plynu je přímo úměrná teplotě:		Průměrná [[kinetická energie]] jedné částice ideálního plynu je přímo úměrná teplotě:
-	:<~~math~~>E_0 = {3\over2}kT\,.</math>	+	:<big>\(E_0 = {3\over2}kT\,.</math>
	Tuto energii lze vyjádřit rovněž pomocí [[střední kvadratická rychlost\|střední kvadratické rychlosti]] částic:		Tuto energii lze vyjádřit rovněž pomocí [[střední kvadratická rychlost\|střední kvadratické rychlosti]] částic:
-	:<~~math~~>E_0 = {1\over2}m_0 v_k^2\,,</math>	+	:<big>\(E_0 = {1\over2}m_0 v_k^2\,,</math>
-	kde <~~math~~>m_0</math> je hmotnost jedné částice.	+	kde <big>\(m_0</math> je hmotnost jedné částice.

	Tlak ideálního plynu lze vyjádřit pomocí základní rovnice:		Tlak ideálního plynu lze vyjádřit pomocí základní rovnice:
-	:<~~math~~>p = {1\over3}{N\over V}m_0 v_k^2 = {1\over3} \varrho v_k^2\,,</math>	+	:<big>\(p = {1\over3}{N\over V}m_0 v_k^2 = {1\over3} \varrho v_k^2\,,</math>
-	kde <~~math~~>V</math> je objem nádoby a <~~math~~>\varrho</math> je [[hustota]] plynu.	+	kde <big>\(V</math> je objem nádoby a <big>\(\varrho</math> je [[hustota]] plynu.

	Z uvedených vztahů lze určit celkovou [[vnitřní energie\|vnitřní energii]] ideálního plynu, která odpovídá úhrnné kinetické energii částic:		Z uvedených vztahů lze určit celkovou [[vnitřní energie\|vnitřní energii]] ideálního plynu, která odpovídá úhrnné kinetické energii částic:
-	:<~~math~~>U = N E_0 = {3\over 2} pV\,,</math>	+	:<big>\(U = N E_0 = {3\over 2} pV\,,</math>

	==Související články==		==Související články==

Sysop: 1 revizi

2014-06-20T11:28:41Z

1 revizi

← Starší verze

Verze z 20. 6. 2014, 11:28

Sysop: 1 revizi

2009-11-16T17:00:29Z

1 revizi

Nová stránka

[[Soubor:Translational motion.gif|thumb|upright=1.5|right|Model ideálního plynu v nádobě s pevnými stěnami. Některé [[molekula|molekuly]] jsou barevně odlišeny pro snadnější sledování pohybu.]]
'''Ideální (dokonalý) plyn''' je [[plyn]], který má na rozdíl od [[Skutečný plyn|skutečného plynu]] tyto ''ideální'' vlastnosti: je dokonale [[stlačitelnost|stlačitelný]] a bez [[Vnitřní tření|vnitřního tření]].

[[Částice]] takového plynu musejí splňovat následující podmínky:
* rozměry částic jsou zanedbatelné vzhledem ke [[vzdálenost]]em mezi nimi (částice ideálního plynu lze tedy považovat za [[hmotný bod|hmotné body]]),
* kromě [[srážka částic|srážek]] na sebe částice jinak nepůsobí,
* celková [[kinetická energie]] částic se při vzájemných srážkách nemění, tzn. srážky částic jsou [[pružná srážka|dokonale pružné]].

Důsledkem těchto podmínek je dokonalá [[stlačitelnost]] a dokonalá [[tekutost]] ideálního plynu.

==Vlastnosti==
[[skutečný plyn|Skutečné plyny]] téměř vyhovují podmínkám ideálního plynu v omezeném rozsahu kolem [[Teplota|teploty]] 0 °C a [[Tlak|tlaku]] 101 325 Pa (tzn. za ''normálních podmínek''). Reálné plyny se vlastnostem ideálního plynu přibližují při dostatečně vysoké teplotě a nízkém tlaku.

Ideální plyn se používá ke zjednodušenému zkoumání vlastností a chování plynů při [[mechanika|mechanických]] a [[Termodynamický děj|termodynamických dějích]]. Pro termodynamické děje v plynech platí [[stavová rovnice ideálního plynu]]:
:<math>pV = NkT\,,</math>
kde <math>p</math> je [[tlak]] plynu, <math>V</math> je [[objem]], <math>N</math> celkový počet [[částice|částic]] plynu, <math>T</math> [[termodynamická teplota]] a <math>k</math> [[Boltzmannova konstanta]].

Průměrná [[kinetická energie]] jedné částice ideálního plynu je přímo úměrná teplotě:
:<math>E_0 = {3\over2}kT\,.</math>
Tuto energii lze vyjádřit rovněž pomocí [[střední kvadratická rychlost|střední kvadratické rychlosti]] částic:
:<math>E_0 = {1\over2}m_0 v_k^2\,,</math>
kde <math>m_0</math> je hmotnost jedné částice.

Tlak ideálního plynu lze vyjádřit pomocí základní rovnice:
:<math>p = {1\over3}{N\over V}m_0 v_k^2 = {1\over3} \varrho v_k^2\,,</math>
kde <math>V</math> je objem nádoby a <math>\varrho</math> je [[hustota]] plynu.

Z uvedených vztahů lze určit celkovou [[vnitřní energie|vnitřní energii]] ideálního plynu, která odpovídá úhrnné kinetické energii částic:
:<math>U = N E_0 = {3\over 2} pV\,,</math>

==Související články==
* [[Plyn]]
* [[Van der Waalsův plyn]]
* [[Ideální tekutina]]

== Externí odkazy ==

{{Článek z Wikipedie}}
[[Kategorie:Termodynamika]]
[[Kategorie:Statistická mechanika]]

Ideální plyn - Historie editací

Sysop: Nahrazení textu „“ textem „\)“

Sysop: Nahrazení textu „“ textem „\(“

Sysop: 1 revizi

Sysop: 1 revizi

Sysop: Nahrazení textu „ $“ textem „$ \(“